最简单的衍射光栅是在不透明材料上具有一排周期性分布的裂缝，如图2.3.10a所示。入射光波在一定的方向上被衍射，该方向与波长和光栅特性有关。图2.3.10b表示光通过有限数量的裂缝后，接收到的衍射光强分布。由图可见，沿一定的方向（θ）具有很强的衍射光束，根据它们出现位置的不同，分别标记为零阶（中心）及其分布在其两侧的一阶和二阶光波等。假如光通过无限数量的裂缝，则衍射光波具有相同的强度。事实上，任何折射率的周期性变化，都可以作为衍射光栅，衍射光栅解复用器将在后面介绍。

        我们假定入射光束是平行波，因此裂缝变成相干光源。并假定每个裂缝的宽度a比把裂缝分开的距离d更小，如图2.3.10a所示。从两个相邻裂缝以角度θ发射的光波间的路径差是dsinθ，由式（2.2.3）可知，Δz=dsinθ=（Δ?/2π）λ=mλ，令m=Δ?/2π，所以，所有这些从一对相邻裂缝发射的光波相长干涉的条件是路径差dsinθ一定是波长的整数倍，即

很显然，相消干涉的条件是路径差dsinθ一定要等于半波长的整数倍，即